Техника - молодёжи 1942-09-10, страница 8

Когда запал } помещен в центре шарового заряда, энергия взрыва распределяется равномерно вовсе ^х стороны.

Вели запал смещен влево, то энергия взрыва сферического за- ЗАПАЛ. ряда направляется преимущественно вправо.

Если два заряда находятся в воздухе на некотором расстоянии друг от друга, то струя раскаленных газов, полученных при взрыве одного заряда, может достигнуть н другого- . v - 1

Тогда произойдет взрыв по детонации на расстоянии. Детонация на расстоянии дает . наибольший эффект в тех случаях, когда поток взрывных газов распространяется по трубе или по туннелю и летящие молекулы раскаленных газов направляются в одну сторону.

Итак, мы разобрались в том, как возникает взрыв. Теперь посмотрим, как можно управлять взрывом. \

Представим себе, что нам нужно уничтожить вражеский дот, а для этого необходимо взорвать его перекрытие. Тогда и возникает вопрос об управлении взрывом.

Так как мы хотим израсходовать для взрыва минимальное количество взрывчатых веществ, нам, очевидно, нужно, чтобы по возможности большая часть энергии заряда пошла на пробивание перекрытия дота. С другой стороны, нежелательно, чтобы много энергии тратилось на сотрясе-

Распределение энергии при взрыве заряда, имеющего форму куба. Запал помещается ¹ в центре заряда. \

&она Слабого действия

\V~r-rT~7 /

чти свободны от действия взрыва. Все эти явления были подробно изучены^и сфотографированы в 1930—1937 годах английскими • учеными Пэймэном, Вудхи-дом, Шпихердом и другими.

Теперь, зная явления, о которых рассказано выше, можно приступить к решению нашей боевой ~ задачи. Чтобы получить, наиболее интенсивное действие взрыва на перекрытие дота, нужно, согласно сказанному, отнести запал возможно дальше от пе^ рекрытия.

С этой целью заряду целесообразно придать форму конуса, который своим основанием должен опираться на перекрытие. Запал следует поместить на вершине конуса. Много ли мы выиграем от такой формы заряда? Чтобы ответить на этот вопрос, сравним действие этого конического заряда с цилиндрическим, у которых основание, вес заряда и объем одинаковы. Тогда высота конуса будет в три раза больше, чем высота цилиндра. Если учесть, что запал обычно находится на середине высоты цилиндра, то скажется, что в цилиндре запал находится в шесть .раз ближе к нижней поверхности заряда, чем в конусе. Вспомним, далее, что энергия, передаваемая вертикально вниз, пропорциональна квадрату расстояния от запала до нижней поверхности заряда. Тогда окажется, что конический заряд при взрыве посылает на свою нижнюю поверхность в

сферы пропорциональна квадрату ее радиуса. Существует закон в физике, кото-ры.й гласит, что количество ^световой энергии, приходящейся на единицу освещаемой поверхности, * обратно пропорционально квадрату расстояния от источника света до этой поверхности. Аналогичный закон применяется для расчета количества энергии, передаваемой взрывом на единицу поверхности. Если, например, энергия взрыва распространится на расстояние, равное удвоенному радиусу шара, то количество энергии, приходящееся здесь на .единицу поверхности, будет в четыре раза меньше, чем возле центра заряда.

Теперь рассмотрим другой случай.

Пусть у нас имеется тот же .•шаровой заряд, но запал мы * помещаем не в центре сферы, а где-нибудь сбоку. В этом _% случае энергия взрыва уже не ^: будет равномерно распределяться во все стороны. В какую же .сторону будет распространяться большая часть внергии? Казалось бы, туда, где запал ближе всего к поверхности сферы. На самом деле это не так, '

Наиболее интенсивно энергия будет передаваться в тех направлениях, где запал наибо- * Конический заряд обладает более направленным дей-лее удален от поверхности ствием взрыва по сравнению с цилиндрическим. заряда. Можно считать, как

это показали американские инженеры 6²=36 раз больше энергии, чем равный

Томсон и Раферольт !в 11939 году, что количество энергии, передаваемой в каждом направлении, прямо /пропорционально квадрату расстояния от запала до поверхности заряда по данному направлению.

Это явление будет изменено тем, что скорость распространения детонации в заряде несколько больше скорости расширения газов, полученных при взрыве. В результате получится нечто вроде преломления взрывных лучей, напоминающее по характеру преломление лучей света. Такое преломление особенно сильно проявляется в зарядах, имеющих форму цилиндра и параллелепипеда. Здесь образуются зоны, примыкающие к углам заряда, которые по

ему по весу цилиндрический заряд. Конечно, некоторые побочные явления несколько сгладят 1эту разницу, но, без сомнения, действие конического заряда на дот будет значительно больше, чем действие цилиндрического.

Казалось бы, мы уже получили существенные возможности для того, чтобы управлять действием взрыва. Однако эти возможности следует считать еще очень небольшими по сравнению с теми, которые открываются, если использовать преломление взрывных лучей при переходе их из заряда в воздух. Это явление, как уже было сказано, имеет некоторое сходство с преломлением световых лучей при перехо-

а она слабого действия

Заряд конической формы (рисунок справа) гораздо сильнее действует на перекрытие дота, чем цилиндрический заряд такого же веса.

ние воздуха и на разлет получившихся при взрыве осколков.

Значит, нужно энергию взрыва направить преимущественно в одну сторону, иначе го-воря ~ получить взрыв направленного действия.

Чтобы подойти к решению такой задачи, представим себе скачала, что заряд сделан в виде шара с запалом в центре его. При взрыве такого заряда энергия будет распределяться равномерно по всем направлениям. Известно, что поверхность всякой

ЗАПАЛ-т

8